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丁基防水胶片生产线_蚌埠佳德智能装备科技有限公司丁基防水胶带生产线 http://jd203.bsjdl.com/sell/index.php?itemid=12616是表征阻尼大小的常数，称为阻尼系数，国际单位制单位为牛顿?秒/米。 上述关系类比于电学中定义电阻的欧姆定律。 在日常生活中阻尼的例子随处可见，一阵大风过后摇晃的树会慢慢停下，用手拨一下吉他的弦后声音会越来越小，等等。阻尼现象是自然界中为普遍的现象之一。 理想的弹簧阻尼器振子系统如右图所示。分析其受力分别有: 弹性力(k 为弹簧的劲度系数，x 为振子偏离平衡位置的位移):
F = ? kx s阻尼力(c 为阻尼系数，v 为振子速度): 假设振子不再受到其他外力的作用，于是可利用牛顿第二定律写出系统的振动方程: 其中a 为加速度。 [编辑] 运动微分方程 上面得到的系统振动方程可写成如下形式，问题归结为求解位移 关于时间 xt函数的二阶常微分方程: 将方程改写成下面的形式: 然后为求解以上的方程，定义两个新参量: 上面定义的第一个参量，ω，称为系统的(无阻尼状态下的)固有频率。 第二n个参量，ζ，称为阻尼比。根据定义，固有频率具有角速度的量纲，而阻尼比为无量纲参量。阻尼比也定义为实际的粘性阻尼系数C 与临界阻尼系数Cr之比。丁基防水胶带生产线 http://jd203.bsjdl.com/sell/index.php?itemid=12616
ζ = 1时，此时的阴尼系数称为临界阻尼系数Cr。 微分方程化为: 根据经验，假设方程解的形式为 其中参数一般为复数。 将假设解的形式代入振动微分方程，得到关于γ的特征方程: 解得γ为: 编辑] 系统行为 欠阻尼、临界阻尼和过阻尼体系的典型位移-时间曲线 系统的行为由上小结定义的两个参量——固有频率ω和阻尼比ζ——所决定。n特别地，上小节后关于γ的二次方程是具有一对互异实数根、一对重实数根还虚数根，决定了系统的定性行为。是一对共轭 临界阻尼 当ζ = 1时，的解为一对重实根，此时系统的阻尼形式称为临界阻尼。现实生活中，许多大楼内房间或卫生间的门上在装备自动关门的扭转弹簧的同时，都相应地装有阻尼铰链，使得门的阻尼接近临界阻尼，这样人们关门或门被风吹动时就不会造成太大的声响。[编辑] 过阻尼 当ζ > 1时，的解为一对互异实根，此时系统的阻尼形式称为过阻尼。当自动门上安装的阻尼铰链使门的阻尼达到过阻尼时，自动关门需要更长的时间。 [编辑] 欠阻尼 当0 < ζ < 1时，的解为一对共轭虚根，此时系统的阻尼形式称为欠阻尼。在欠阻尼的情况下，系统将以圆频率相对平衡位置作往复振动。 [编辑] 方程的解 对于欠阻尼体系，运动方程的解可写成: 其中 是有阻尼作用下系统的固有频率， 和φ 由系统的初始条件(包括振子的初始A位置和初始速度)所决定。该振动解表征的是一种振幅按指数规律衰减的简谐振动，称为衰减振动(见上图中 的位移-时间曲线所示)。 对于临界阻尼体系，运动方程的解具有形式
